圖3-14是熔體在圓形流道中流動的流速的軸向分布和縱向與周向的變形圖。熔體從模頭的入料口通過穩流腔進入分流道,再進入壓縮流道,經壓縮,并由匯流道匯流,最后進入成型流道,從口模流出。由于各段流道的高度H不同,并且受支架板...[繼續閱讀]

    塑料門窗異型材所用的材料是PVC樹脂加上各種添加劑,它的流動性能和熱穩定性較差。溫度過高就會分解,溫度過低塑化不良,流動性能差。配方中加入穩定劑對分解溫度有所提高,但它的加工溫度范圍仍然較窄。一般在160～220℃之間...[繼續閱讀]

    型材的外觀質量應該是光滑平整,有光澤。但有時出現橘皮狀,表面無光澤。隨著擠出速度的提高,就會在垂直于擠出方向上,表面出現不規則、不連續的波紋,類似于鯊魚皮。當擠出速度較高時,型材表面支離破碎,甚至撕裂,這種現象是熔...[繼續閱讀]

    在上述的假設條件下,先分析牛頓流體在水平的L/R≫1的圓管流道中流動的情況。如圖4-1所示,在流道內取一段與管軸相重合的、其半徑為r、長度為L的微小圓柱流體,考慮它的受力情況。作用于圓柱體兩端的壓力為p1和p2,它的壓差為...[繼續閱讀]

    對于非牛頓假塑性流體,顯然不能用上述這些公式。塑料熔體在擠塑模頭中流動時的剪切速率一般在100～104s-1之內,雷諾數在臨界之內時仍然是層流,可以引用牛頓流體在流道中流動的一些公式。非牛頓流體的流變方程為剪切應力τ是流...[繼續閱讀]

    把方程(4-20)兩邊開m次方,則移項得到而τw＝△pR/2L,也可表達為整理后得把稠度K=ηn＝η1/m和流動指數m=1/n代入上式,得到τw的另一種表達式為上式中,令表觀稠度K′也可表示為4Q/πR3為牛頓流體的壁上剪切速率,也就是非牛頓流體在圓管中...[繼續閱讀]

    首先討論牛頓流體在圖4-2圓錐孔流道中流動的情況。假設圓錐孔流道的大端半徑為r1,小端半徑為r2,根據質量守恒定律,流體從大端流入的體積流量等于從小端流出的體積流量,顯然流速從大端至小端逐漸增大,它的壓力降為p1-p2＝△p。...[繼續閱讀]

    對于牛頓假塑性流體,在圓管形流道中流動的壓力降為根據上式,而且△p/L=dp/dx,流過圓管形截面微小單元的壓力降為對于圓錐孔流道,流過長度為dx截面的微小單元壓力降受圓錐半角δ的影響呈收斂流動。而dx=dr/tanδ代入上式,就是圓錐孔...[繼續閱讀]

    圖4-4是一段圓環形流道的剖面,流體在內徑為r0、外徑為R0的圓環形流道中沿著圖示方向流動。假設流體的密度為ρ,在流道中取內徑為r、厚度為△r的微小薄的圓環形流體,該微小薄的圓環形流體在力p1的作用下,沿著圓環形流道流過長度...[繼續閱讀]

    對于非牛頓流體,因τ=η1/m1/m＝ηm(dv/dr)1/m,如果把式(4-54)代入流變方程,將出現二項式m次方積分,運算十分復雜。一般常見的圓環形流道,H/R0≤0.1,作為矩形縫隙流道處理。把流道展開,就成為矩形縫隙流道,然后加以修正,作為圓環形...[繼續閱讀]